Annahme 2: Nach dem 3. Newton-Axiom erzeugt jede Kraft stets eine gleich große, aber ent­ge­gen­ge­setzt gerichtete Gegenkraft. Diese Kraft ist ebenfalls eine Gravitationskraft und wirkt auf den Körper mit der Masse m₁. Aufgrund dieser Wechselwirkung erscheint es zulässig, die Anordnung einfach umzukehren und im nächsten Schritt von der um­ge­kehrten Annahme aus­zu­gehen, dass der Körper mit der Masse m₂  gleichsam als »Erde« der ruhende Zentralkörper sei, währenddessen sei der Körper m₁ jetzt als »Sonne« der fiktive Umlaufkörper, der sich periodisch mit der Umlauf­dauer T₁ um den Zentralkörper mit der Bahn­ge­schwin­digkeit v₁ auf einer Kreisbahn mit dem Radius r bewege (siehe dazu die Bilder 10 und 12).

Jetzt erfüllt der Körper mit der Masse m₂ die Funktion des Zentral­körpers und übt auf den Um­lauf­körper m₁ eine Gravi­tations­kraft F₂ aus, die als Zentri­petal­kraft F₂ den jetzigen Umlaufkörper m₁ in Rich­tung Mittelpunkt des Zentral­körpers beschleunigt, ihn damit auf der Kreisbahn hält und zugleich verhindert, dass sich der Umlaufkörper tangential von der Kreisbahn entfernt.

Für den Betrag dieser Kraft auf den Umlaufkörper m₁ gilt auch hier gemäß dem 2. Axiom von Newton das Dyna­mische Grundgesetz:

F₂ = m₁ · a_z mit a_z = v₁²/r für die Zentripetalbeschleunigung

und für die Bahn­ge­schwin­digkeit v₁ = (2 · ∏ · r)/T₁ eingesetzt, ergibt sich für die Zentriptalkraft F₂, mit der der Zentralkörper m₂ den Umlaufkörper m₁ anzieht, die Gleichung [11].

Nach dem 3. Keplerschen Gesetz gilt für alle um ein und denselben Zentralkörper sich bewegenden Umlaufkörper (Planeten) die durch den jeweiligen Zentralkörper (hier jetzt m2) bestimmte Kepler-Konstante: T₁²/a³ = C₂ .

Wegen der angenommenen Kreisform setzen wir auch hier für a = r und es ergibt sich für die Kepler-Konstante des Zentralkörpers m₂ : C₂ = T₁²/r³ .

Daraus folgt für das Quadrat der Umlaufdauer T₁ des Umlaufkörpers m₁ die Gleichung [12].

Wir setzen die Gleichung [12] in Gleichung [11] ein und erhalten für die Kraft auf den Körper mit der Masse m1: F₂ = m₁ · [(4 · ∏²)/(C₂ · r³)] · r .

Nach dem Kürzen von r ergibt sich F₂ = m₁ · (4 · ∏²)/(C₂ · r²) und damit die Gleichung [13].

Hier ist C₂ die durch den Zentralkörper m₂ bestimmte Kepler-Konstante.


Fortsetzung: Gleichsetzung der Wechselwirkungskräfte